数项级数的加减运算:全都发散的加减敛散性(B023)

问题

已知有两个级数 n=1 unn=1 vn, 且 n=1 unn=1 vn 均发散,则 n=1 ( un ± vn ) 的敛散性如何?

选项

[A].   n=1 ( un ± vn ) 发散

[B].   n=1 ( un ± vn ) 收敛

[C].   n=1 ( un ± vn ) 的敛散性不确定

[D].   n=1 ( un ± vn ) 的敛散性不确定 = 0


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n=1 ( un ± vn ) 的敛散性不确定

数项级数的加减运算:一敛一散的加减敛散性(B023)

问题

已知有两个级数 n=1 unn=1 vn, 且 n=1 un 收敛,n=1 vn 发散,则 n=1 ( un ± vn ) 的敛散性如何?

选项

[A].   n=1 ( un ± vn ) 敛散性不确定

[B].   n=1 ( un ± vn ) 收敛

[C].   n=1 ( un ± vn ) 发散

[D].   n=1 ( un ± vn ) = 0


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n=1 ( un ± vn ) 发散

数项级数的加减运算:求和结果的加减性质(B023)

问题

已知有两个级数 n=1 unn=1 vn, 且 n=1 un = s, n=1 vn = σ, 则 n=1 ( un ± vn ) = ?

选项

[A].   n=1 ( un ± vn ) = s × σ

[B].   n=1 ( un ± vn ) = s σ

[C].   n=1 ( un ± vn ) = s ± σ

[D].   n=1 ( un ± vn ) = sσ


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n=1 ( un ± vn ) = s ± σ

非零常数对数项级数敛散性的影响(B023)

问题

已知 c 为非零常数,则,n=1 unn=1 c u_{n}$ 的敛散性关系如何?

选项

[A].   n=1 unn=1 c u_{n}$ 的敛散性无关

[B].   n=1 unn=1 c u_{n}$ 的敛散性相反

[C].   n=1 unn=1 c u_{n}$ 的敛散性相同

[D].   n=1 unn=1 c u_{n}$ 的敛散性不能确定


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n=1 unn=1 c u_{n}$ 的敛散性相同

旋度的定义(B022)

问题

已知 A(x,y,z) = P(x,y,z) i + Q(x,y,z) j + R(x,y,z) k, 则旋度 rotA = ?

选项

[A].   rotA = ( Ry Qz ) i + ( Pz Rx ) j + ( Qx Py ) k = |PQRxyzijk|

[B].   rotA = ( Ry Qz ) i × ( Pz Rx ) j × ( Qx Py ) k = |ijkxyzPQR|

[C].   rotA = ( Ry + Qz ) i ( Pz + Rx ) j ( Qx + Py ) k = |ijkxyzPQR|

[D].   rotA = ( Ry Qz ) i + ( Pz Rx ) j + ( Qx Py ) k = |ijkxyzPQR|


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rotA = ( Ry Qz ) i + ( Pz Rx ) j + ( Qx Py ) k = |ijkxyzPQR|

散度的定义(B022)

问题

已知 A(x,y,z) = P(x,y,z) i + Q(x,y,z) j + R(x,y,z) k, 则,A 在点 (x,y,z) 处的散度 divA = ?

选项

[A].   divA = xP + yQ + zR

[B].   divA = Px × Qy × Rz

[C].   divA = Px Qy Rz

[D].   divA = Px + Qy + Rz


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divA = Px + Qy + Rz

通量/流量的定义(B022)

问题

已知 A(x,y,z) = P(x,y,z) i + Q(x,y,z) j + R(x,y,z) k, 且 P, Q, R 有一阶连续偏导数,Σ 为场内一有向曲面,nΣ 上点 (x,y,z) 处的单位法向量,则,根据通量(或者称之为“流量”)的定义,以下哪个选项是 A 通过曲面 Σ 向着指定侧的通量(流量)?

选项

[A].   Σ A n  dS

[B].   n Σ A  dS

[C].   Σ A + n  dS

[D].   Σ A  dS


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Σ A n  dS

斯托克斯公式(B021)

问题

已知,Γ 为分段光滑的空间有向闭曲线,Σ 是以 Γ 为边界的分片光滑的有向曲面,Γ 的正向与 Σ 的侧符合右手规则,且 P, Q, R 在包含曲面 Σ 在内的一个空间区域内具有一阶连续偏导数,则,根据斯托克斯公式,Γ P  dx + Q  dy + R  dz = ?

选项

[A].   Γ P  dx × Q  dy + R  dz = Σ ( Ry Qz ) dy  dz × ( Pz Rx )  dz dx + ( Qx Py )  dx dy

[B].   Γ P  dx + Q  dy + R  dz = Σ ( Ry Qz ) dy  dz ( Pz Rx )  dz dx ( Qx Py )  dx dy

[C].   Γ P  dx + Q  dy + R  dz = Σ ( Ry + Qz ) dy  dz + ( Pz + Rx )  dz dx + ( Qx + Py )  dx dy

[D].   Γ P  dx + Q  dy + R  dz = Σ ( Ry Qz ) dy  dz + ( Pz Rx )  dz dx + ( Qx Py )  dx dy


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Γ P  dx + Q  dy + R  dz = Σ ( Ry Qz ) dy  dz + ( Pz Rx )  dz dx + ( Qx Py )  dx dy = Σ|dy dz dz dx dx dyxyzPQR| = Σ|cosαcosβcosγxyzPQR|dS.

其中,n = ( cosα, cosβ, cosγ )Σ 的单位法向量.

高斯公式/高斯定理(B021)

问题

已知,存在有界闭合空间区域 Ω, 其边界 Ω 为分片滑的闭曲面。函数 P(x,y,z), Q(x,y,z), R(x,y,z) 及其一阶偏导数在空间区域 Ω 上连续,那么,根据高斯公式,第二类曲面积分 P dydz + Q dzdx + R dxdy 转换为三重积分该如何表示?

选项

[A].    P dydz + Q dzdx + R dxdy = Ω ( Px × Qy × Rz ) dV

[B].    P dydz + Q dzdx + R dxdy = Ω ( Px Qy Rz ) dV

[C].    P dydz + Q dzdx + R dxdy = Ω ( Px + Qy + Rz ) dV

[D].    P dydz + Q dzdx + R dxdy = Ω ( Px + Qy + Rz ) dV


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P dydz + Q dzdx + R dxdy = Ω ( Px + Qy + Rz ) dV

或记作:
( P cosα + Q cosβ + R cosγ ) dS = Ω ( Px + Qy + Rz ) dV

其中,Ω 是空间 Ω 整个边界曲面的外侧,cosα, cosβ, cosγΩ 的外法向量的方向余弦。

平面曲线积分与路径无关的性质(B021)

问题

已知函数 P(x,y), Q(x,y) 在单连通区域 D 内具有一阶连续偏导数,LD 内任一条简单分段光滑的封闭曲线,则,根据格林公式,以下哪个选项可以说明曲线积分 L P  dx + Q  dy 在区域 D 内与路径无关?

注意:所谓“单连通区域”就是光滑连续没有“洞”的区域.

选项

[A].   L P  dx + Q  dy 1

[B].   L P  dx + Q  dy 0

[C].   L P  dx + Q  dy = 1

[D].   L P  dx + Q  dy = 0


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L P  dx + Q  dy 与路径无关 L P  dx + Q  dy = 0 Qx = Py, (x,y) D 存在函数 u(x,y), (x,y) D, 使得 d u(x,y) = P  dx + Q  dy, 此时 u(x,y) = (x0,y0)(x,y) P  dx + Q  dy.

格林公式(B021)

问题

已知闭区域 D 由分段光滑的曲线 L 围成(LD 的取正向的边界曲线),函数 P(x,y)Q(x,y)D 上具有一阶连续偏导数,则,根据格林公式,以下等式正确的是哪个?

选项

[A].   L P  dx + Q  dy = D ( Qx Py ) dx  dy

[B].   L P  dx + Q  dy = D ( Qx × Py ) dx  dy

[C].   L P  dx + Q  dy = D ( Qx ÷ Py ) dx  dy

[D].   L P  dx + Q  dy = D ( Qx + Py ) dx  dy


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L P  dx + Q  dy = D ( Qx Py ) dx  dy

格林公式描述了第二类曲线积分和二重积分之间的关系,一般用于二元函数的全微分求积.

空间物体对质点的引力(B020)

问题

已知物体占有空间区域 Ω, 在点 (x,y,z) 处的密度为 ρ(x,y,z), Ω 外有一质点 M0 ( x0, y0, z0 ), 其质量为 m0, 假定 ρ(x,y,z)Ω 上连续,则该物体对质点的引力为 F = { Fx, Fy, Fz }, 则 Fx = ?, Fy = ?, Fz = ?

其中,以下选项中的 G 为引力常数.

选项

[A].   
Fx = Ω Gm0ρ(x,y,z)(xx0)[(x+x0)2+(y+y0)2+(z+z0)2]32  dv,
Fy = Ω Gm0ρ(x,y,z)(yy0)[(x+x0)2+(y+y0)2+(z+z0)2]32  dv,
Fz = Ω Gm0ρ(x,y,z)(zz0)[(x+x0)2+(y+y0)2+(z+z0)2]32  dv.


[B].   
Fx = Ω Gm0ρ(x,y,z)(xx0)[(xx0)2+(yy0)2+(zz0)2]  dv,
Fy = Ω Gm0ρ(x,y,z)(yy0)[(xx0)2+(yy0)2+(zz0)2]  dv,
Fz = Ω Gm0ρ(x,y,z)(zz0)[(xx0)2+(yy0)2+(zz0)2]  dv.


[C].   
Fx = Ω Gm0ρ(x,y,z)(xx0)[(xx0)2+(yy0)2+(zz0)2]32  dv,
Fy = Ω Gm0ρ(x,y,z)(yy0)[(xx0)2+(yy0)2+(zz0)2]32  dv,
Fz = Ω Gm0ρ(x,y,z)(zz0)[(xx0)2+(yy0)2+(zz0)2]32  dv.


[D].   
Fx = Ω Gm0ρ(x,y,z)(xx0)[(xx0)+(yy0)+(zz0)]32  dv,
Fy = Ω Gm0ρ(x,y,z)(yy0)[(xx0)+(yy0)+(zz0)]32  dv,
Fz = Ω Gm0ρ(x,y,z)(zz0)[(xx0)+(yy0)+(zz0)]32  dv.



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Fx = Ω Gm0ρ(x,y,z)(xx0)[(xx0)2+(yy0)2+(zz0)2]32  dv,
Fy = Ω Gm0ρ(x,y,z)(yy0)[(xx0)2+(yy0)2+(zz0)2]32  dv,
Fz = Ω Gm0ρ(x,y,z)(zz0)[(xx0)2+(yy0)2+(zz0)2]32  dv.

空间立体的转动惯量(B020)

问题

已知空间立体 Ω 的体密度为 ρ(x,y,z), 且 ρ(x,y,z)Ω 上连续,设立体对 x 轴,y 轴,z 轴的转动惯量分别为 Ix, Iy, Iz, 则 Ix = ?, Iy = ?, Iz = ?

选项

[A].   Ix = Ω ( y2 + z2 ) ρ(x,y,z) dv, Iy = Ω ( x2 + z2 ) ρ(x,y,z) dv, Iz = Ω ( x2 + y2 ) ρ(x,y,z) dv

[B].   Ix = Ω ( y + z ) ρ(x,y,z) dv, Iy = Ω ( x + z ) ρ(x,y,z) dv, Iz = Ω ( x + y ) ρ(x,y,z) dv

[C].   Ix = Ω ( y + z ) ρ(x,y,z) dv, Iy = Ω ( x + z ) ρ(x,y,z) dv, Iz = Ω ( x + y ) ρ(x,y,z) dv

[D].   Ix = Ω ( y2 + z2 ) ρ(x,y,z) dv, Iy = Ω ( x2 + z2 ) ρ(x,y,z) dv, Iz = Ω ( x2 + y2 ) ρ(x,y,z) dv


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Ix = Ω ( y2 + z2 ) ρ(x,y,z) dv, Iy = Ω ( x2 + z2 ) ρ(x,y,z) dv, Iz = Ω ( x2 + y2 ) ρ(x,y,z) dv

平面薄片的转动惯量(B020)

问题

已知薄片 D 的面密度为 ρ(x,y), 且 ρ(x,y)D 上连续,若设该薄片对于 x 轴和 y 轴的转动惯量分别为 Ix, Iy, 则 Ix = ?, Iy = ?

选项

[A].   Ix = D y ρ(x,y) dσ, Iy = D x ρ(x,y) dσ

[B].   Ix = D y ρ(x,y) dσ, Iy = D x ρ(x,y) dσ

[C].   Ix = D y2 ρ(x,y) dσ, Iy = D x2 ρ(x,y) dσ

[D].   Ix = D y2 ρ(x,y) dσ, Iy = D x2 ρ(x,y) dσ


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Ix = D y2 ρ(x,y) dσ, Iy = D x2 ρ(x,y) dσ

空间立体的质心坐标(B020)

问题

已知空间立体 Ω 的体密度为 ρ(x,y,z), 且 ρ(x,y,z) 在空间立体 Ω 上连续,则,该立体的质心坐标 (x¯,y¯,z¯) 为多少?

选项

[A].   x¯ = Ωxρ(x,y,z)dvΩρ(x,y,z)dv, y¯ = Ωyρ(x,y,z)dvΩρ(x,y,z)dv, z¯ = Ωzρ(x,y,z)dvΩρ(x,y,z)dv

[B].   x¯ = Ωxρ(x,y,z)dvΩρ(x,y,z)dv, y¯ = Ωyρ(x,y,z)dvΩρ(x,y,z)dv, z¯ = Ωzρ(x,y,z)dvΩρ(x,y,z)dv

[C].   x¯ = Ωρ(x,y,z)dvΩxρ(x,y,z)dv, y¯ = Ωρ(x,y,z)dvΩyρ(x,y,z)dv, z¯ = Ωρ(x,y,z)dvΩzρ(x,y,z)dv

[D].   x¯ = Ωxρ(x,y,z)dvΩρ(x,y,z)dv, y¯ = Ωy2ρ(x,y,z)dvΩρ(x,y,z)dv, z¯ = Ωz2ρ(x,y,z)dvΩρ(x,y,z)dv


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x¯ = Ωxρ(x,y,z)dvΩρ(x,y,z)dv, y¯ = Ωyρ(x,y,z)dvΩρ(x,y,z)dv, z¯ = Ωzρ(x,y,z)dvΩρ(x,y,z)dv


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